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最后，必须估计前景的星际消光。这又有两个来源：来自银河系内的和目标星系内部的消光。前者是众所周知的可以从一些来源获得，像是从氢分子云测量的红化地图和星系计数来计算，或从IRAS和DIRBE卫星的实验。后者，仅出现在后期的螺旋或不规则的目标星系内。然而，这些消光是难以测量的。在银河系，行星状星云的尺度比尘埃大得非常多。观测资料和模型支援这也适用于其他的星系，观测资料和模型支持这适用于其它星系，PNLF的明亮边缘主要归因于在行星状星云前方的尘埃层。资料和模型支持对星系内行星状星云的内部消光不少于0.05星等。
PNLF法不受金属量的影响，这是因为氧是星云内主要的冷却剂；任何微量的浓度上升都会升高电浆的电子温度和升高每个离子的碰撞激发数量。这对行星状星云发射离子数量较少起了补偿。因此，氧密度的减少在 λ5007辐射线通量的丰度上大约是以平方根的差异急速的降低。在相同的时间，行星状星云的核心在金属量上的回应正好相反。 在母恒星金属量较低的情形下，行星状星云的中心星将会被侵蚀掉较多的质量，并且会急速辐射出较多的紫外线通量。这增加的能量几乎丝毫不差的补偿了行星状星云减少的排放量。因此，一个行星状星云所产生的 λ5007总通量实际上与金属量几乎毫不相关。这有利的否定 (反证) 是呼应行星状星云的演化需要更精确的模型。只有在金属量非常贫瘠，很小百分比的行星状星云才会造成PNLF在截止光度之下
PNLF截止相对于群体的独立性更难以理解。行星状星云OIII 5007的通量直接与中心恒星的亮度相关联。此外，中心恒星的亮度也直接关联到它的质量。在一颗行星状星云，中心恒星的质量直接由其母恒星变化过来。然而经由观测证明亮度的衰减并未发生。
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